第二百一十四章 实验数据（第2/2页）

“呃……”林孝恩说不出话来了。

但今天下班之后，他肯定会去查一查这方面的消息。

如果是真的，那陈舟来处理数据，他是一点意见都没了。

开玩笑，专业搞数学的人，还处理不了一些实验数据了？

已经在回燕大路上的陈舟，并不知道实验室里发生的事情。

就算知道，他估计也不会解释。

等到实验数据处理完，把结果拿出来的时候，那质疑自然会烟消云散。

其实，杨依依本来也不打算多话的，可这个看着热情的林孝恩学长，却在背后嘀咕她的开心，那怎么行？

回到燕大后，陈舟简单解决了午饭，便回到宿舍，带着电脑来到了图书馆。

说是两天时间，其实按他自己的实际预估，大概一天半吧。

“阳极杆箍缩聚焦二极管中的电流发展过程，让我想想……嗯……”

【开始在低电压时，电子沿径向运动，属于空间电荷限制流。在较高电压下，弱箍缩开始，电子开始接近阳极，沿表面掠入射。】

【在更高的电压下，发生了强箍缩，形成自磁绝缘流，借助阳极产生的离子作用，电子流向阳极杆的尖端。在磁限制区域电子流等位线形成，大部分电流达到阳极杆的尖端。】

把这个过程写在了草稿纸上后，陈舟又看了一遍，习惯性的点了几下草稿纸，便继续写到：

【在非圆柱几何机构中，在非相对论空间电荷限制下，由Langmuir和Blodgett公式给出的空间电荷限制流公式可以推知，二极管电流在Rc/Ra为常数的情况下，电流I与Ra成反比，与l成正比……】

【也就是，发生箍缩的临界电流Ic=α·8.5·（γ02－1）^（1/2）/ln（Rc/Ra），它与长度无关，仅仅依赖于阴极半径与阳极杆半径之比Rc/Ra的值……】

【……当有离子时α增加，从Rc/Ra≈1～2时的α=1.6，增大到Rc/Ra=16时的α=3，γ0为相对论因子，且γ0=1＋eV0/mec2。】

【因此，在离开二极管距离1m处所产生的剂量可以用D（t）=7×10^（－4）I（t）V（t）^1.11rad.s^（－1）。】

根据阳极杆箍缩聚焦二极管中的电流发展过程，陈舟先把需要用到的公式整理了出来。

于他而言，这才是舒服的数据处理方式。